Изображение синусоидальных ЭДС, напряжений и токов с помощью вращающихся векторов

Синусоидальные ЭДС, напряжения и токи, имеющие угловую частоту ω, можно изображать векторами, вращающимися с угловой скоростью, равной ω; причем длина вектора определяется в соответствующем масштабе амплитудой ЭДС, на­пряжения или тока.

На рис. 1.3 изображена с помощью вращающегося вектора синусоидальная ЭДС

Рис. 1.3. Синусоидальная ЭДС, изображенная с помощью вращающегося вектора

Если угол отсчитывается от горизонтальной оси, то проекция вращающегося вектора на вертикальную ось равна в избранном масштабе мгновенной ЭДС.

Пусть имеем ЭДС е (1.1), равную сумме ЭДС е1 и е2 одной и той же частоты:

Изобразим ЭДС е1 и е2 вращающимися векторами (рис. 1.4).

Рис. 1.4. Изображение ЭДС е1 и е2 вращающимися векторами

Так как проекция на любую ось геометрической суммы двух векторов равна алгебраической сумме их проекций на эту ось, то ЭДС е изображается вращающимся вектором, который равен геометрической сумме векторов, изображающих ЭДС е1 и е2.

При рассмотрении установившихся синусоидальных процессов начальную фазу одной из величин можно выбрать произвольно, например начальную фазу ЭДС или приложенного напряжения. Соответственно произвольно может быть расположен в начальный момент времени вектор, изображающий эту величину. Векторы всех остальных величин при этом будут повернуты по отношению к нему на углы, равные сдвигам фаз.